폴랴코프 작용

폴랴코프 작용(영어: Polyakov action)은 보손 끈을 비선형 시그마 모형으로 나타내는 작용이다. 난부-고토 작용과 고전적으로 동일하나, 양자화가 수월하다.

정의

목표 공간(target space)의 좌표는 $X^{\mu }$로, 끈의 세계면의 좌표는 ${\xi }^{\alpha }$로 쓰자. 목표 공간의 계량 텐서를 $g_{\mu \nu }$로 쓰자. 끈의 장력을 $T=1/2\pi {\alpha }^{\prime }$로 쓰자. 폴랴코프 작용은 세계면의 계량 텐서 $h_{\alpha \beta }$와 세계면 좌표에서 목표 공간으로의 매장 (embedding) $X^{\mu }({\xi }^{\alpha })$에 대한 범함수로, 다음과 같다.

$S_{\text{Polyakov}}[h_{\alpha \beta },X^{\mu }]=-\frac{1}{2}T\int {\mathrm{d}}^2\xi \sqrt{-\det h}{h}^{\alpha \beta }{g}_{\mu \nu }{X}_{,\alpha }^{\mu }{X}_{,\beta }^{\nu }$.

대칭

폴랴코프 작용은 다음과 같은 세 대칭을 지닌다.

• 목표 공간의 로런츠 대칭 (목표 공간이 민코프스키 공간인 경우)
• 세계면 위의 미분동형사상 불변성
• 바일 불변성

이 가운데 로런츠 대칭을 제외한 나머지 두 대칭은 게이지 대칭이다. 즉, 물리적인 의미를 갖지 않는다.

게이지 대칭을 고정시켜 세계면 계량 텐서를

$h_{\alpha \beta }=\left(\begin{array}{cc}-1& 0\\ 0& 1\end{array}\right)$

의 꼴로 놓을 수 있다. 이 게이지 조건을 등각 게이지 조건(conformal gauge condition)이라고 한다. 등각 게이지에서 폴랴코프 작용은 다음과 같다.

$S=\frac{1}{2}T\int {\mathrm{d}}^2\xi g_{\mu \nu }({\dot{X}}^{\mu }{\dot{X}}^{\nu }-X{\text{'}}^{\mu }X{\text{'}}^{\nu })$.

여기서 $\dot{A}=\partial A/\partial {\sigma }^0$, $A^{\prime }=\partial A/\partial {\sigma }^1$이다.

운동 방정식

등각 게이지 폴랴코프 작용의 오일러-라그랑주 방정식은 다음과 같이 단순한 파동 방정식이다.

$(\ddot{X}-X^{″}{)}^{\mu }=0.$

여기에 게이지 고정을 위한 구속 조건(constraint)을 부여하여야 한다. 보조장 $h_{\alpha \beta }$에 대한 오일러-라그랑주 방정식은 다음과 같다.

$0=\frac{1}{\sqrt{-h}}\frac{\delta }{\delta h^{\alpha \beta }}\sqrt{-h}{h}^{\gamma \delta }{X}_{,\gamma }\cdot X_{,\delta }=X_{,\alpha }\cdot X_{,\beta }-\frac{1}{2}{X}_{,\gamma }\cdot X_{,\delta }{h}^{\gamma \delta }{h}_{\alpha \beta }$.

등각 게이지에서는 이는 다음과 같다.

$0={\dot{X}}^2+X{\text{'}}^2$

$0=\dot{X}\cdot X^{\prime }$.

이들은 에너지-운동량 텐서 $T$가 사라지는 것과 동등하며, 이를 방식 전개하면 비라소로 대수를 얻는다. 이는 양자화한 뒤 (연산자 순서에 대한 모호함을 제외하고는) 실재하는 상태에 대한 구속으로 적용하여야 한다.

폴랴코프 경로 적분

고전적 폴랴코프 작용을 양자화하려면 경로 적분에 넣어야 한다. 이를 폴랴코프 경로 적분(Polyakov path integral)이라고 한다. 즉 (윅 회전을 하면) 그 분배 범함수는 다음과 같다.

$Z=\int dXdh\exp (-S[X,h])$

여기서 $S[X,g]$는 좌표($X$)와 세계면 계량 텐서($h$)에 따르는 (유클리드) 폴랴코프 작용이다. 그러나 이는 미분동형사상 및 바일 변환이라는 게이지 대칭을 지니므로, 게이지를 고정시켜야 한다. 예를 들어 등각 게이지를 적용하여 (국소적으로) 계량 텐서를 단위행렬($h_{\alpha \beta }={\delta }_{\alpha \beta }$)로 놓자. 게이지를 고정시키면 이에 따라 파데예프-포포프 유령장이 생기는데, 그 작용은 다음과 같다.

$S_g=\frac{1}{4\pi }\int d^{2}z{b}^{ab}({\partial }_a{c}_b+{\partial }_b{c}_a-g_{ab}{\partial }_c{a}^c)$

여기서 $c^a$는 벡터 유령, $b^{ab}$는 무(無)대각합 대칭텐서 유령이다. 이를 $bc$ 계($bc$ system)이라고 하며, 보존 끈의 임계 차원(D=26)의 계산에 중요한 역할을 한다. (대략, 바일 변칙을 없애기 위하여 적절한 수의 실재하는 마당 $X$로 $bc$ 계의 비라소로 중앙원소를 상쇄하여야 한다.) 반면 초끈의 경우는 보존 끈의 게이지 대칭 밖에 초대칭이 있으므로, 이에 해당하는 유령인 $\beta \gamma$ 계가 필요하다. 이에 따라 초끈의 임계 차원은 D=10이다.

역사

폴랴코프 작용은 라르스 브링크 (Lars Brink), 파올로 디베키아 (Paolo Di Vecchia), 폴 호 (Paul S. Howe), 스탠리 데서 (Stanley Deser), 브루노 추미노 가 1976년에 도입하였다. 알렉산드르 마르코비치 폴랴코프가 이를 이용한 경로 적분을 도입하였다.

같이 보기

• D-막
• 아인슈타인-힐베르트 작용